Denn es ist aus den ersten Gründen der Mechanick bekannt: daß in einförmig beschleunigter Bewegung, (<hi xmlns="http://www.tei-c.org/ns/1.0" rend="antiqua"> <foreign xml:lang="la">motu uniformiter accelerato</foreign> </hi>) die <pb xmlns="http://www.tei-c.org/ns/1.0" ed="AA" n="151" />Quadrate der erlangten Geschwindigkeiten, sich wie die durchgelaufene Räume verhalten; folglich, wenn die Momente der Geschwindigkeiten <pb xmlns="http://www.tei-c.org/ns/1.0" ed="oldAA" n="176" xml:id="B01S0176" />zweyer Körper, die beyde in <hi xmlns="http://www.tei-c.org/ns/1.0" rend="antiqua"> <foreign xml:lang="la">motu uniformiter accelerato</foreign> </hi> begriffen sind, ungleich seyn, werden die Quadrate der Geschwindigkeiten, die sie in solcher Bewegung erlangen, in zusammengesetzter Verhältniß, aus den Räumen und diesen Momenten stehen. Nun theilet aber im <persName xmlns="http://www.tei-c.org/ns/1.0" key="musschenbroeck_peter_van">Musschenbröckischen</persName> Versuche die gleich gespannte Feder jedwedem Cylinder seine Bewegung <foreign xmlns="http://www.tei-c.org/ns/1.0" xml:lang="la"> <hi rend="antiqua">motu uniformiter accelerato</hi> </foreign> mit, und die Räume sind gleich, die sie mit solcher beschleunigten Bewegung durchlaufen, indem die Feder sich bis zum Puncte ihrer größten Ausdehnung ausstrecket, also verhalten sich die Quadrate der hiebey überkommenen Geschwindigkeiten, wie die Momente der Geschwindigkeit, die die Drückung der Feder jedwedem Cylinder ertheilet, <abbr xmlns="http://www.tei-c.org/ns/1.0">d. i.</abbr> umgekehrt, wie die Massen dieser Cylinder.