<note xmlns="http://www.tei-c.org/ns/1.0" place="margin" xml:id="mn126">Erinnerung bey der Art wie <persName key="bernoulli_johann">Herr Bernoulli</persName> in einen Körper die ganze Kraft von viel Federn zu bringen vermeynet.</note>Hiebey merke man folgende Cautele. Der Gedanke desselben ist nur bey solchen Umständen wahr, da die hintereinanderhangende <ref xmlns="http://www.tei-c.org/ns/1.0" type="critApp" xml:id="app13429">Federn <hi rend="antiqua">a, b, c, d</hi>,</ref> nicht eine größere Geschwindigkeit ertheilen, als diejenige ist, womit eine dieser Federn abgesondert vor sich allein aufspringen würde; denn so bald dieses ist, so schlägt es fehl, wenn man, nach dem Anschlage des Herrn <persName xmlns="http://www.tei-c.org/ns/1.0" key="bernoulli_johann">Bernoulli</persName>, durch neben einander verknüpfte <ref xmlns="http://www.tei-c.org/ns/1.0" type="critApp" xml:id="app13434">Federn</ref> dem Körper eben dieselbe Geschwindigkeit geben will, als sie ihm <w xmlns="http://www.tei-c.org/ns/1.0" lemma="nacheinander">nach<pb ed="oldAA" n="135" xml:id="B01S0135" />einander</w> in einer Reihe <w xmlns="http://www.tei-c.org/ns/1.0" lemma="mittheilen">mitthei<pb ed="AA" n="116" break="no" />len</w> können. Es sey nemlich die Geschwindigkeit, die die Reihe Federn in der 23ten Figur dem Körper, bis sie sich völlig ausgestrecket haben, ertheilet, wie 10, die Geschwindigkeit aber, womit eine derselben <abbr xmlns="http://www.tei-c.org/ns/1.0">z. E.</abbr>  <hi xmlns="http://www.tei-c.org/ns/1.0" rend="antiqua">a</hi>  <ref xmlns="http://www.tei-c.org/ns/1.0" type="critApp" xml:id="app13504">vor sich</ref> allein, nemlich ohne daß sie einen Körper fortstößt, aufspringet, wie 8: so ist klar, daß in der Methode der 25ten Figur, die 4 Federn dem Körper nur 8 Grade Geschwindigkeit werden ertheilen können. Denn so bald der Körper diese Grade empfangen hat, so hat er eben so viel Geschwindigkeit, als die Federn die ihn fortstoßen sollen, selber haben, wenn sie frey aufspringen, also werden sie alsdenn nichts mehr in ihn hineinbringen können. Indessen ist doch unstrittig, daß, wenn dieser <w xmlns="http://www.tei-c.org/ns/1.0" lemma="Koerper">Kör<pb ed="firstPrint" n="175" xml:id="B01S0135Z11fp" />per</w>  <hi xmlns="http://www.tei-c.org/ns/1.0" rend="antiqua">F</hi> durch den Anlauf diese 4 Federn in der 25ten Figur wieder zudrücken soll, er eben so wohl 10 ganze Grade Kraft hiezu nöthig habe, als in der 23ten oder 24ten. Weil aber eben diese 25te Figur die Abbildung der elastischen Kraft eines jeden Körpers seyn kan, so erhellet hieraus, daß es möglich sey, daß ein völlig elastischer Körper gegen einen unbeweglichen Wiederhalt mit einer gewissen Geschwindigkeit anlaufen könne, und daß diesem ohngeachtet die Geschwindigkeit, womit er zurück prallet, viel kleiner seyn könne, als womit er angestoßen hatte. Wenn man aber doch gerne haben will, daß diese 4 Federn dem Körper, den sie stoßen, ihre ganze Kraft mittheilen sollen, so muß man zu der Masse <hi xmlns="http://www.tei-c.org/ns/1.0" rend="antiqua">F</hi> noch <hi xmlns="http://www.tei-c.org/ns/1.0" rend="sup">2</hi>⁄<hi xmlns="http://www.tei-c.org/ns/1.0" rend="sub">10</hi> hinzuthun, denn alsdenn werden die 4 Federn an der Menge der Materie dasjenige ersetzen, was sie mit der Geschwindigkeit nicht einbringen können.